奧林巴斯顯微鏡此區(qū)中的徑向磁場(chǎng)分量，是離軸的，即方向與左區(qū)中的相反。這就決定了它的繞軸旋轉(zhuǎn)V的方向也與左區(qū)中的相反，有向圖紙平面以內(nèi)旋轉(zhuǎn)的傾向。但是由于電子原來(lái)己有向圖紙平面以外旋轉(zhuǎn)的速度，所以這部分作用只能使其向外旋轉(zhuǎn)的速度降低，而不致改變其方向?？傂Ч请娮尤韵蜉S偏轉(zhuǎn)，只是軌跡彎曲程度逐漸減小。在離開(kāi)透鏡區(qū)后，電子作直線運(yùn)動(dòng)與軸相交于a點(diǎn)。

　　由于磁場(chǎng)分布的軸對(duì)稱性，圖中軸以下半部空間內(nèi)磁場(chǎng)的作用效果與上半部是一致的。如果沿著入射方向往右看去，整個(gè)電子束在進(jìn)入磁場(chǎng)后繞軸右旋，同時(shí)向軸折射。奧林巴斯顯微鏡是在垂直于對(duì)稱軸平面中看到的象相對(duì)于物的轉(zhuǎn)角。如果圈中的電流方向改變，磁場(chǎng)方向也改變.則圖像的右旋就會(huì)變成左旋。但在旋轉(zhuǎn)子午面上反映不出軌跡的變化。

　　如果磁場(chǎng)分布具有軸對(duì)稱性，電子軌跡滿足傍軸條件(即電子的徑向離軸距離很小，且電子軌跡相對(duì)于光軸的斜率也很小)，而且工作時(shí)透鏡呈弱短透鏡性質(zhì)(即電子受磁場(chǎng)作用的區(qū)域較短，偏轉(zhuǎn)作用也不強(qiáng)).則可以從電子傍軸軌跡方程求出磁透鏡的焦距表達(dá)式。